Page 257 - 物质的绝对运动——相对论和量子力学的物理起源

这是 L12 对称破缺后的波长。在没有虚光子（即 L12 的对称性完整）的情况下，破缺波包部
位应有两个共轭对称的物质波包，加载波包部位也只有两个共轭对称的物质波包，这两个部
位的波长均为

hc
  （13.36）
2
n
2 E n
两个部位的波长之和应为
hc hc hc
 2 n2 n  2 E n  2 E n  E n （13.37）

这是 L12 对称性完整时的波长。比较（13.35）式和（13.37）式，并将两式相减可得
4 hc hc hc
 n 3 n  2 n 2 n  3 E n  E n  3 E n （13.38）
1

由此可知
 1 n 3 n   2 n 2 n （13.39）

对称破缺时的波长要大于对称完整时的波长。波长的增大意味着长度的增加，也就是说，
L12 加载虚光子之后，加载部位的长度将延长，这可能意味着相消干涉弦发生局部弯曲，如
图 13-6b 所示。这种局部的空间弯曲是局部的物质（能量）分布不均匀导致对称性破缺的结
果。显而易见，虚光子的加载并没有改变加载部位的总能量，只是改变了局部的物质（能量）
的分布，结果将使局部的时空结构由平直状态转变为弯曲状态。如果相消干涉弦上加载的不
是虚光子，而是是实光子，那么加载部位的能量将会增加，波长将会缩短，相消干涉弦也可
因为这种波长缩短而发生局部弯曲。总之，相消干涉弦的对称性破缺将导致平直的弦变为弯
曲的弦。
组成相消干涉弦 L12 和-L12 的物质波包的能量和动量都是量子化的。设每一个成分波包
的动量为 pn，那么组成虚光子的两个成分波包（加载波包和破缺波包）的动量 pi =2pn。如图
13-6a 所示，在 L12 的虚光子所在部位共有 4 个成分波包，它们的合动量 p=4pn，而在-L12 上
与虚光子对应部位也有 4 个反向的成分波包，它们的合动量 p = -p = -4pn。在严格对称的情
况下，p 和-p 是一对反向共线的矢量，两者大小相等，方向相反，相互抵消为零。但是，在
局部对称破缺的情况下，譬如虚光子导致 L12 发生局部弯曲，这可能会影响动量 p 的方向，
使 p 的方向发生微小的偏移，如图 13-6c 所示，而动量-p 不受影响。这样一来，p 和-p 就不
是严格的反向共线的矢量了，如图 13-6d 所示。设动量 p 的偏移角度为θ，那么 p 就可以分
解为一个垂直分量和一个平行分量
p  p sin  （13.40）


p  p cos  （13.41）
//
其中，平行分量 p//与-p 反向共线，且 p//的绝对值小于-p，于是有

p   p   p g （13.42）
//
pg 是 p//和-p 反向对冲后的动量差，这个动量差是因为 L12 的弯曲导致±L12 的反向共线对称性
遭到破坏所产生的，-pg 的方向总是指向场源粒子的方向。那么 pg 的物理意义又是什么呢？
这里自然会想到引力。不错！pg 可能就是引力子的动量，所谓“引力子”不过是相消干涉弦

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