Page 224 - 物质的绝对运动——相对论和量子力学的物理起源

相消干涉，形成沿 x 轴正方向传播的相消干涉弦，可标记为 L12。电磁波-L1 和-L2 沿 x 轴负
方向传播，两者相位相反，相互叠加后产生完全相消干涉，形成沿 x 轴负方向传播的相消干
涉弦，可标记为-L12。L12 和-L12 代表两条反向对称的相消干涉弦，两者严格共线叠加，可标
记为±L12，图中画成两条平行的虚直线是为了便于区分两者的传播方向。由此可知，电磁波
的叠加干涉包括两种形式：一种是由相位主导的横向叠加干涉，主要影响 E 和 B 的振幅，
同相位叠加可产生相长干涉，反相位叠加可产生相消干涉；另一种是由传播方向主导的纵向
叠加干涉，主要影响 A 和 p 的值，同方向叠加可产生相长干涉，反方向叠加可产生相消干
涉。

沿 x 轴正方向传播的相消干涉弦所包含电磁波 L1 和 L2 可用下列波函数来描写
E  E cos  t  kx  （11.13）
L1
0
B  B cos  t  kx  （11.14）
L1
0
E L2  E cos   kxt    （11.15）
0

B L2  B cos   kxt    （11.16）
0

两列电磁波的频率（ω）、波数（k）、振幅（E0）、振动平面、传播方向等完全相同，只是相
位相反（相位差为π），所以这两列电磁波是反相共轭对称的。L1 和 L2 叠加可得

E L 12  E  E L 2  E cos   kxt  E cos   kxt   
L
1
0
0
 E cos  t  kx  E 0 cos  t  kx 
0
 0 （11.17）

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