Page 228 - 物质的绝对运动——相对论和量子力学的物理起源

A L 2 //  A L 2 //  A L 2 //  0 （11.51）

A L 12 //  A L 1 //  A L 2 //  0 （11.52）

同样，反向对称的电磁波 L1 与-L2 叠加或 L2 与-L1 叠加，所形成的也是驻波。由（11.15）、
（11.16）、（11.19）和（11.20）式可得

E L1 L2  E L1  E L2  E cos   kxt  E cos   kxt   
0
0
 E cos  t  kx  E 0 cos  t  kx 
0

 2 E sin kxsin t  （11.53）
0

B L1 L2  B L1  B L2  B cos   kxt  B cos   kxt   
0
0
 B cos  t  kx  B 0 cos  t  kx 
0

 2 B sin kxsin t  （11.54）
0
由（11.13）、（11.14）、（11.21）和（11.22）式可得

E L2 L1  E L1  E L2  E cos   kxt  E cos   kxt   
0
0
 E cos  t  kx  E 0 cos  t  kx 
0

  2 E sin kxsin t  （11.55）
0
B L2 L1  B L1  B L2  B cos   kxt  B cos   kxt   
0
0
 B cos  t  kx  B 0 cos  t  kx 
0
  2 B sin kxsin t  （11.56）
0

于是有
E L 12  E L 1L 2  E L 2L 1  0 （11.57）

B L 12  B L 1L 2  B L 2L 1  0 （11.58）

结果与（11.25）和（11.26）式相同。由于驻波的能量仅在原地振动而不向远处传播，所以，
用驻波描述的真空相当于“静态”真空。
以上分析表明，真空中电磁波样物质的分布是严格对称的，至少包括三种对称性：即反
相共轭对称性、反向对冲对称性和各向同性对称性。反相共轭对称性系指两列并行传播的电
磁波的频率、振幅、振动平面、传播方向完全相同，只有相位相反，两列反相共轭对称的电
磁波叠加可产生完全的横向相消干涉，形成相消干涉弦，真空中的电磁波样物质均处于反相
共轭对称状态（与反相共轭对称性相反的是同相共轭对称性，系指两列并行传播的电磁波的
频率、振幅、振动平面、传播方向、相位等完全相同，相互叠加可产生相长干涉，在驻波形

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