Page 227 - 物质的绝对运动——相对论和量子力学的物理起源

的矢势 A 的纵向分量（指向 x 轴负方向），两者方向相反，故有

A L 12 //  A L 12 //  A L 12 //  0 （11.43）

两条反向干涉弦对冲叠加，结果矢势 A 的纵向分量相消为零。纵向分量与场强（E，B）无
关，与电磁波的动量 p 有关，所以纵向对冲叠加导致电磁波的动量相消为零。
除此之外，还有一种描述方式为驻波描述。由于干涉弦 L12 和-L12 是反向对称的，所以，
电磁波 L1 和-L1 是反向对称的，两列电磁波的频率ω、波数 k、振幅 E0、振动平面等完全相
同，但传播方向相反。其它如 L2 和-L2、L1 和-L2 以及 L2 和-L1 等都是反向对称的。由（11.13）、
（11.14）、（11.19）和（11.20）式可知，反向对称的电磁波 L1 和-L1 叠加，形成的是驻波
E  L1  E  E  L1  E cos  t  kx  E 0 cos  t  kx 
L1
0
 2 E cos kxcos t  （11.44）
0

B  L1  B  B  L1  B cos  t  kx  B 0 cos  t  kx 
L1
0
 2 B cos kxcos t  （11.45）
0
E±L1 是 xz 平面的驻波，B±L1 是 xy 平面的驻波。驻波波腹的位置为
n 
kx   n  ， 或 x   ， （n=0,1,2,3,……）
2
波节的位置为

 1 

kx    n  ， （n=0,1,2,3,……）
 2  2
而由（11.15）、（11.16）、（11.21）和（11.22）式可知，反向对称的 L2 和-L2 叠加形成的也是
驻波
E L2  E L2  E L2  E cos   kxt    E cos   kxt   
0
0
 E cos2 0 kxcos  t   （11.46）

B L2  B L2  B L2  B cos   kxt    B cos   kxt   
0
0
 B cos2 0 kxcos  t   （11.47）

E±L2 是 xz 平面的驻波，它与驻波 E±L1 共面且相位相反（相位差为π）。B±L2 是 xy 平面的驻波，
它与驻波 B±L1 共面且相位相反（相位差为π）。因此有
E L 12  E L 1  E L 2  0 （11.48）

B L 12  B L 1  B L 2  0 （11.49）

两列反相对称的驻波叠加，产生完全相消干涉，场强 E、B 相互抵消为零。上式与（11.25）
和（11.26）式结果一致。另外，反向对冲叠加时，电磁波的矢势 A 的纵向分量相互抵消为
零，即

A L 1 //  A L 1 //  A L - 1 //  0 （11.50）

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