Page 170 - 物质的绝对运动——相对论和量子力学的物理起源

z z
B

Lsa
Pυb β θB
Lsb
μsb
μsa
P ea -
-
eb
Pυa Pυa

－
－
图 9-8 碰撞前入射电子和靶电子的动量和 图 9-9 自旋平行的 ea -eb 电子偶
自旋角动量 素的磁偏转

z z
B B

θB

-
ea
-
eb
Pυa Pυa

－
－
图 9-10 自旋反平的行 ea -eb 电子偶 图 9-11 自旋平行和自旋反平行的电子散射
素的磁偏转 路径呈轴对称分布
角与散射电子的电磁偏转角θ的关系为
θ = 180°- 锥角/2 = 180°- ϕ （3.39）

ϕ为散射角，且有
ϕ = 锥角/2 （3.40）
电磁偏转角θ和散射角ϕ互为补角。当入射电子的动量 P 确定时，每一个特定轨道能级的靶
a 
电子对应一个特定的电磁偏转角θ和散射角ϕ，具有一个特定的散射立体角或散射锥面。

入射电子可经由不同的晶面簇与不同轨道能级的靶电子发生碰撞散射，因此可形成不同
的散射锥面或散射立体角。如图 9-12b 所示，图中显示了三个不同晶面簇的靶电子 b1、b2
和 b3 所形成的散射锥面，散射电子分别集中分布这些锥面附近，在散射空间形成疏密相间
的分布状态，在接受屏或感光底片上可形成明暗相间的衍射图案。
入射电子是自由电子，而自由电子的自旋角动量或自旋磁矩的空间取向是任意的和各向
同性的，所以，在电子-晶体衍射实验中，当加速电压一定时，入射电子的空间动量 Pυa 是确

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