Page 148 - 物质的绝对运动——相对论和量子力学的物理起源

 e  4  10  7  6 . 1  10  19  . 1 19  10 3
B pl  0 pl   . 0 0068 T （8.119）
4a 0 2 4   29.5  10  11  2

Bel 比 Bpl 大 1836 倍，亦即υel 比υpl 大 1836 倍，这是因为质子的质量比电子的质量大 1836 倍。

核外电子的自旋旋进磁场的强度的估算可以参照图 8-9。设 OP 为电子的半径 re，电子
自旋轴与磁场 Bpl 的夹角β等于 54.7°，PC 为拉莫尔旋进的半径 resm，应有
r
r e sm  r e sin   e （8.120）
3
Bpl
则拉莫尔旋进的周长为
2 r
L e sm  2 r e sm  e （8.121）
3 C resm P
由（8.40）和（8.39）式可知，拉莫尔旋进的周期 β re
应为 O
4 m
T e sm  geB e l p （8.122） 图 8-9 核外电子的自旋旋进

由此可得拉莫尔旋进的速度为
L ger e sm B pl ger e B pl
  e sm   （8.123）
e sm
T e sm 2m e 2 3m e
代入（8.75）式可得
 e g e 2 r g e 2 r
B e sm  0 e sm  0 e sm  B l p  0 e  B l p （8.124）
4 a 0 2 8 m e a 0 2 8 3 m e a 0 2

将各参数值代入上式（g ≈2），可得
7

B e sm  . 1 12  10 B pl  6 . 7  10  10 T
这是电子的自旋旋进磁场在质心（或核质子）处的磁感应强度。
核质子的自旋旋进磁场强度也可由（8.124）式求得，只需将电子的质量和半径置换成
质子的质量和半径，用电子的轨道磁场取代质子的轨道磁场，即
g 0 e 2 r p
B p sm   B l e （8.125）
8 3 m p a 0 2

质子的朗德 g 因子约为 5.586，质子的半径 rp≈0.88×10 -15 米，将各参数值代入上式可得
B p sm  . 7 76  10  13 B el  7 . 9  10  12 T （8.126）

这是核质子的自旋旋进磁场在核外电子处的磁感应强度。
核外电子的轨道旋进磁场可参照（8.124）式写成
g e 2 r
B e lm  0 e lm  B l p （8.127）
8 m e a 0 2

电子轨道旋进半径 relm 可近似为电子轨道半径 a0，设朗德 g 因子为 1，将各参数值代入上式，
可得
5

B elm  . 2 66  10 B pl  8 . 1  10  7 T （8.128）
类似地，核质子的轨道磁场可表示为

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