Page 60 - 物质的绝对运动——相对论和量子力学的物理起源

(  V )t   t V 
x  2 （4.11）
1 V
c 2

根据（4.3）式第一式，上式可写成
x   t V 
x  （4.12）
V 2
1
c 2

此为 K 系到 K系的逆变换公式。
将（4.8）式带入（4.12）式消去 x 后可以解出t
Vx
t 

t  c 2 （4.13）
V 2
1
c 2
这是 K 系到 K系的时间变换公式。需要说明的是，上式中的时间 t 和t 已经不是（4.1）式
中的 t 和t ，上式中的时间 t 是粒子 P 在 K 坐标系的粒子时间，即 t=t ，上式中的时间t 是
P
粒子 P 在 K坐标系的粒子时间，即t =t 。
P
于是，得到以下一组方程：
x  Vt
x 

V 2
1
c 2

y  y （4.14）

z  z
Vx
t 

t  c 2 2
1 V
c 2
这就是著名的洛伦兹变换方程。
把洛伦兹变换方程中的 V 换为―V，带撇的量和不带撇的量对调，即可得到从 K 系到 K

系的逆变换关系：
x   t V 
x  2

1 V
c 2
y  y （4.15）

z  z
V x
t   2
t  c 2

1 V
c 2

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