Page 103 - 物质的绝对运动——相对论和量子力学的物理起源

  
2

   0  1   2     2  0 （6.84）
u
 c 
用普朗克常数 h 乘（6.81）式，可得
h  mc 2 E
h   k   k

  
比较（6.42）式与（5.43）式，可得
h   m r c  E r （6.85）
2
Er 是运动粒子在力场中俘获的场量子的能量。合并以上两式，得
E k  
E r （6.86）

由（6.79）式可得

  0
k
2
   2
0
将（6.83）式代入上式，可得
  1    1
  0   0 （6.87）
k
1   2 

由（6.83）式得 0   /  1 ，代入上式可得
   k （6.88）

由（6.84）式得 0   u /  2 ，代入（6.87）式可得

    1  k （6.89）
u
五、物质波的相对论效应
物质波的波长和周期也表现出“洛仑兹收缩”和“时间膨胀”效应。由（6.83）式
 2
   1
0
c 2
可知，运动粒子的物质波波长随粒子的群速度的增大而缩小，缩小比率为一个洛仑兹因子。
由（6.84）式
  2 
 u   0  1  

 c 2 
可知，运动粒子的物质波相波长也随粒子的群速度的增大而缩小，缩小比率为洛仑兹因子的
平方。

设粒子的物质波在复空间的传播距离为 sw，物质波的波动周期为 T，那么，粒子的物质
波在复空间传播 sw 距离所经历的时间（粒子时间）t 可定义为
t  KT （6.90）
K 为物质波在 sw 距离内总的波动次数。粒子的物质波在复时空传播的距离应等于粒子的时
空位移，而粒子的时空位移由（2.9）式描写，则有

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