Page 104 - 物质的绝对运动——相对论和量子力学的物理起源

2
s s  s 2
K  w   u （6.91）
 
代入（6.90）式，得
2
2
2
s  s 2 s  s 2 s  s 2
t   u T   u   u （6.92）
  c
当粒子静止时，空间位移 s 为零，静止粒子的时间

s
t 0  c u   （6.93）

为绝对时间。比较（6.92）和（6.93）式可得

2
t  s  s u 2  ct  c  1

 s ut u  2 （6.94）
u
1
c 2
于是有

t  （6.95）
 2
1
c 2

与（2.21）式相同。
也可用物质波的相周期 Tu 作为粒子时间的度量标准。把（6.90）式中的物质波周期 T
替换为相周期 Tu，相应把时空位移|sw|替换为时间位移 su，则粒子时间 t 可定义为
s
t  u T （6.96）
 u
把（6.8）式第三式代入上式，可得
s
t  u （6.97）
u
于是有
s 
t  u 2  2 （6.98）
c 1  1 
c 2 c 2

由此可见，（2.18）式、（6.90）式和（6.96）式是等价的，均可作为粒子时间的定义式。
由（6.37）和（6.83）式可知，运动粒子的物质波周期 T 和波长λ均表现出相对论效应（时
间膨胀和长度收缩），那么，波长、周期和频率等应满足洛伦兹变换，即
  VT
   （6.99）
V 2
1
c 2

V
T  2

T  c 2 （6.100）
1 V
c 2

100